Page 83 - 52

окремі їх дільниці. У такий спосіб від кривої відсікаються
інтервали, де смуга розходжень поширюється на величину
більшу за . Звичайно такі ділянки притаманні пізнім часам,
рідше - раннім (рис. 6.3). При осередненні потрібно
враховувати, що результуюча крива завжди звернена
опуклістю вниз (координати lgE -t) і має кривизну одного
знаку. Далі результуюча крива оцифровується і переноситься
на білогарифмічний бланк (lgE -lgt) - рис. 6.4, на якому
прямолінійні дільниці кривої відповідають однорідним за
опором пластам.


6.1.3 Трансформація поля в параметри  ,  , S




Вихідними даними для розрахунку кривої повздовжньої
провідності S , інтегральної та диференціальної кривих

позірного опору  і  є результати оцифровки кривих


E (t) на білогарифмічному бланку. Значення E та відповідні
їм часи t вводяться як вихідні дані в ЕОМ з метою розв'язку
оберненої задачі ЗСБ. Для кривої E (t), зображеної на рис. 6.4,

роздрук результатів наведений в табл. 6.2., а криві  ,  ,


S винесені на рис. 6.5. Ці криві можуть будуватись в таких
координатах
 H
S
lg   lg t

lg   lg 2 t


lg   lg t


lg   lg 2 t

На рис. 6.5 криві ЗСБ побудовані в наступних
координатах

lg  lg 2 , t lg  lg 2 , t  H .
  S