Page 8 - 4889

квантів, що дозволяється за умови 100 % ефективності
лічильника.
Дійсне середнє значення зареєстрованих (атомів, що
розпались) радіоактивних випромінювань, як правило,
невідоме, тому наближено приймають

Д ( N )  N . (1.3)

Середньоквадратична похибка за рахунок флуктуацій
розпаду дорівнює квадратному кореню з числа зареєстрованих
частинок
 N  Д ( N )   t  N (1.4)

Якщо середнє число зареєстрованих імпульсів більше
20, тоді розподіл Пуассона переходить у розподіл Гауса з
дисперсією (6.2)
2
( N N )

1 2 2
( P N )  e N , (1.5)
 N 2

де  - величина абсолютного середньоквадратичного
N
відхилення.

Величина відносного середньоквадратичного відхилення

 1 1
 N  N   . (1.6)
N N t 

Абсолютне і відносне середньоквадратичні відхилення
для середнього числа атомів, які розпадаються за одиницю
часу, відповідно
N 
    , (1.7)
t t

6