Page 7 - 4889
P. 7

зовсім  означає,  що  за  кожну  секунду  розпадається  A   ядер.
                            Тільки в середньому щосекундно розпадається  N  ядер, але
                            існує  кінцева  вірогідність  того,  що  за  секунду  розпадеться
                            інша  кількість  ядер.  Тому  при  вимірюванні  активності
                            джерела не можна вважати виміряну величину сталою.
                                  Статистичний  характер  явищ,  що  розглядаються  в
                            ядерній  геофізиці,  приводить  до  своєрідних  випадкових
                            похибок  вимірювань,  що  називаються  статистичними
                            похибками,  вивчення  яких  складає  основу  даної  роботи.
                            Статистичний  підхід  до  явищ  і  процесів  вимірювань
                            характерний  для  ядерної  геофізики.  Статистичні  похибки
                            вимірювань      залежать    не   тільки    від   недосконалості
                            вимірювальних  приладів,  а  й  від  імовірнісного  характеру
                            самої вимірюваної величини. Статистичні похибки викликані
                            флуктуацією  (відхиленням)  вимірюваної  величини  від
                            середнього  значення.  Флуктуація  –  наслідок  дискретної,
                            атомарної  структури  речовини  і  проявляється  більш  різко,
                            якщо  з  меншим  числом  часток  маємо  справу.  При
                            вимірюванні невеликого числа часток флуктуація є основним
                            джерелом похибок. Функція розподілу можливих флуктуацій
                            описується формулою Пуассона

                                                            n
                                                          N     N
                                                    ( P  N )   e  ,                       (1.1)
                                                          N !

                            де  (P  N )   -  вірогідність  розпаду  N   атомів;  N   t    -  середнє
                            число  атомів,  які  розпадаються  за  час  t ;     -  середнє  число
                            атомів, які розпадаються за одиницю часу.

                                  Дисперсія  числа  атомів  даного  радіонукліда,  які
                            розпадаються за деякий проміжок часу, дорівнює середньому
                            числу атомів, які розпадаються, за цей проміжок часу

                                                         Д ( N )   N .                                (1.2)

                                  Надалі  будемо  говорити  не  про  число  атомів,  які
                            розпадаються, а про число зареєстрованих часток або гамма-
                                                            5
   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12