Page 8 - 4888

Дійсне середнє значення зареєстрованих (атомів, що
розпались) радіоактивних випромінювань, як правило,
невідоме, тому наближено приймають
Д ( N )  N . (1.3)
Середньоквадратична похибка внаслідок флуктуацій
розпаду дорівнює квадратному кореню з числа зареєстрованих
частинок
  Д ( N )   t  N . (1.4)
N

де  - середня кількість зареєстрованих радіоактивних
випромінювань за одиницю часу; t - час реєстрації.

Якщо середня кількість зареєстрованих імпульсів більша
ніж 20, тоді розподіл Пуассона переходить у розподіл Гауса з
дисперсією (1.4)
( N N ) 2
1  2 2
P ( N )  e N , (1.5)
 2
N
де  - величина абсолютного середньоквадратичного
N
відхилення.

Величина відносного середньоквадратичного відхилення
 1 1
  N   . (1.6)
N
N N t 
Абсолютне і відносне середньоквадратичні відхилення
від середнього числа атомів, які розпадаються за одиницю
часу, відповідно
N 
   , (1.7)

t t
1
  . (1.8)

t 

З виразу (1.8) випливає, що для досягнення заданої
точності вимірювання активності препарату необхідно

7