Page 7 - 4888
P. 7

зовсім  означає,  що  за  кожну  секунду  розпадається  A   ядер.
                            Тільки в середньому щосекундно розпадається  N         ядер, але
                            існує  кінцева  вірогідність  того,  що  за  секунду  розпадеться
                            інша  кількість  ядер.  Тому  при  вимірюванні  активності
                            джерела не можна вважати виміряну величину сталою.
                                  Статистичний  характер  явищ,  що  розглядаються  в
                            радіоекології,  приводить  до  своєрідних  випадкових  похибок
                            вимірювань,  що  називаються  статистичними  похибками,
                            вивчення  яких  складає  основу  даної  роботи.  Статистичний
                            підхід  до  явищ  і  процесів  вимірювань  характерний  для
                            радіоекології.  Статистичні  похибки  вимірювань  залежать  не
                            тільки  від  недосконалості  вимірювальних  приладів,  а  й  від
                            імовірного     характеру     самої    вимірюваної     величини.
                            Статистичні       похибки       викликаються        флуктуацією
                            (відхиленням)  вимірювальної  величини  від  середнього
                            значення.  Флуктуація  –  наслідок  дискретної,  атомарної
                            структури речовини і проявляється більш різко, якщо маємо
                            справу  з  малою  кількістю  часток  випромінювання.  При
                            вимірюванні невеликого числа часток флуктуація є основним
                            джерелом похибок. Функція розподілу можливих флуктуацій
                            описується формулою Пуассона
                                                           N  N   N
                                                   P (  N  )   e   ,                          (1.1)
                                                           N !

                            де    P (  N  )  -  вірогідність  розпаду  N   атомів;  N   -  середня
                            кількість атомів, які розпадаються за час t .

                                  Дисперсія  числа  атомів  даного  радіонукліда,  які
                            розпадаються за деякий проміжок часу, дорівнює середньому
                            числу атомів, які розпадаються за цей проміжок часу

                                                         Д  (  N  )   N .                            (1.2)

                                  Надалі  будемо  говорити  не  про  кількість  атомів,  які
                            розпадаються, а про число зареєстрованих часток або гамма-
                            квантів,  що  дозволяється  за  умови  100%  ефективності
                            лічильника.
                                                            6
   2   3   4   5   6   7   8   9   10   11   12