Page 17 - 4627
P. 17

Домішка,  що  віддає  вільні  електрони,  називається
                            донорною. НП з переважаючою кількістю вільних електронів
                            має назву НП з електронною провідністю, або НП n-типу.
                                Розглянемо  введення  у  германій  домішки  з  трьома
                            валентними  електронами  (III  група  таблиці  Менделєєва),
                            наприклад, індію (In), як це показано на рис. 1.5.















                                 Рисунок 1.5 – Кристалічні гратки германію з акцепторною
                                                       домішкою

                                Для утворення ковалентного зв'язку між Ge та In одного
                            електрона  не  вистачає.  При  дії  теплоти  навколишнього
                            середовища  електрони  з  верхнього  рівня  валентної  зони
                            переміщуються  на  рівень  домішки,  створюючи  зв'язки,  яких
                            не  вистачає,  завдяки  чому  у  валентній  зоні  утворюються
                            рухомі дірки, а атоми домішки перетворюються
                                у негативні іони. Така домішка називається акцепторною,
                            а  НП  з  переважною  кількістю  дірок  -  НП  з  дірковою
                            провідністю, або р-типу.
                                Переважаючі  у  НП  рухомі  носії  заряду  мають  назву
                            основних, решта - неосновних.

                                          Електропровідність напівпровідників
                                              у сильних електричних полях.
                                Із    зростанням     напруженості      електричного     поля
                            провідність     напівпровідника     змінюється.     У    слабких
                            електричних полях концентрація носіїв заряду не залежить від
                            напруженості  поля  Е1,  а  залежність  струму  через
                            напівпровідник     від    напруженості     електричного     поля
                            підкоряється  закону  Ома.  На  мал.  1.6  цьому  випадку
                            відповідає  ділянка  ОА  залежності  i=f(E).  Починаючи  з

















                                                           17
   12   13   14   15   16   17   18   19   20   21   22