Page 51 - 4522

  Z 1 Y 1 ,
котра називається постійною поширення хвилі. Представимо
її в наступному вигляді:
     j ,
Або
2
Z Y    j 2   2 .
1 1
Оскільки
Z  R  j L 1 і Y  G  j C
1 1 1 1 1 , то
2
(   2 )  2 j   ( GR   2 L C ) 
1 1 1 1
.
 j (G  L  R  C )
1 1 1 1

Прирівнявши окремо дійсні і уявні частини останнього
рівняння, отримаємо
2
(   2 )  R G   2 L C
1 1 1 1 ,
і
2  G L  R C ,
1 1 1 1
звідси знаходимо

1 1 2 2 2 2
  ( GR 1 1   2 L 1 C 1 )  (R   2 L 1 )(G  R  2 C 1 ) , (6.6)
1
1
1
2 2

1 2 1 2 2 2 2 2 2
   ( GR 1 1   L 1 C 1 )  (R   L 1 )(G  R  C 1 ) . (6.7)
1
1
1
2 2

Величина β називається сталою загасання, а α - сталою
зсуву фази.
На практиці для обчислення значень α і β замість
громіздких виразів (6.6) і (6.7) користуються спрощеними
формулами:
R 1 G 1 Z c
   , (6.8)
2Z 2
c
   L 1 C 1 . (6.9)

50