Page 36 - 347_

де В – індукція магнітного поля; N – кількість витків обмотки; S - їх площа
поперечного перерізу.
d
   ; (49.6)
dt
  N  B S  ; (49.7)
B  B 0   ; (49.8)
B  B max   cos    t ; (49.9)
0
    B max   S  N sin    t ; (49.10)
 max   B max  S  N  ; (49.11)

I  max ; (49.12)
max
R
  B max   S  N
I   ; (49.13)
R  2
Якщо В 0 – індукція магнітного поля у вакуумі (у відсутності
осердя), то згідно (49.4), індукція В в феромагнетику рівна (49.8).
Враховуючи, що струм змінний, то змінним буде і магнітне поле (49.9), де
B max - максимальне(амплітудне) значення індукції,  - циклічна частота. З
рівнянь (49.6), (49.7), (49.8) та (49.9) отримаємо значення ЕРС (49.10) на
кінцях вторинної обмотки трансформатора. Максимальне (амплітудне)
значення цієї ЕРС становитиме величину (11), а при замкнутому колі
вторинної обмотки з опором R сила струму, згідно закону Ома, буде
досягати значення (49.12). Електровимірювальний прилад (міліамперметр)
показує ефективне (діюче) значення сили струму (49.13), яке в 2 менше
від амплітудного. Таким чином, як випливає з (13), зміна магнітних
властивостей досліджуваного феромагнетика, тобто зміна його магнітної
проникності  в точці Кюрі приведе до зміни струму в колі вторинної
мА
мА

3
о
20 С ~
2 1

Рисунок 49.5
обмотки трансформатора. В даній лабораторній роботі обмотки
трансформатора намотані на керамічний циліндр 1, в отвір якого
вводиться досліджуваний феромагнетик 2 (рис. 49.5).

35