Page 40 - 313_

Тому, якщо маємо конденсатор невідомої ємності С Х та відомої - С О, то,
порівнявши їх реактивні опори згідно (34.11), відношення ємностей цих
конденсаторів буде (34.12).
1
R  (34.11)
C
2  C
R C
C X 0
 (34.12)
R C
C 0 X
На рис. 34.2 приведена схема містка Сотті, який дає можливість
порівняти реактивні опори конденсаторів, а значить, їх ємності.
Конденсатор невідомої ємності С Х та відомої С О мають спільну точку Е. Ці
конденсатори другими
Е кінцями приєднуються, як
вказано на схемі, до
реохорда АВ, який являє
собою калібровану дротину.
Вздовж реохорда
переміщається рухомий
С х С о
контакт D. Між цим
контактом та точкою Е
вмикають змінну напругу
І 1 І 2 (=50 Гц), конденсатори
перезаряджаються і в колі
R AD (l 1) R DB (l 2) виникає змінний струм.
А В Пересуваючи
D
І 1 І 2 рухомий контакт D, на
реохорді АВ знаходять таке
H-I
його положення, коли
потенціали  А та  В точок А
Рисунок 34.2
і В стануть однаковими.
Такий стан місткової схеми називають рівновагою містка, який легко
виявити нуль-індикатором (Н-І) - гальванометром, що фіксує наявність або
відсутність напруги (або струму).
Умову рівноваги містка Сотті можна вивести, користуючись
законом Ома для окремих ділянок даної схеми. Так, якщо значення
струмів в лівій і правій частинах містка відповідно рівні І 1 та І 2 , то
одержимо чотири рівняння (34.13), (34.14), (34.15), (34.16) з закону Ома,
I R     (34.13)
1 C X A E
I R     (34.14)
1 AD D A
I R     (34.15)
1 C 0 B E
I R     (34.16)
1 DB D B

40