Page 106 - Міністерство освіти та науки України

інерції струмінь продовжує звужуватися і на деякій
відстані після діафрагми. Тому місце найбільшого
звуження струменя буде знаходитися в перерізі В-В .
Відстань від січення А-А до діафрагми не перевищує
діаметра трубопроводу D, а відстань від перерізу
В-В до заднього торця діафрагми приблизно
дорівнює 0,5D.
На ділянці від перерізу А-А до перерізу В-В середня
швидкість потоку зросте від A до B . Відповідно зростає і
кінетична енергія струменя. Це збільшення швидкості кінетичної
енергії може здійснюватися тільки за рахунок зменшення
потенціальної енергії і, як наслідок, спаду тиску від р А до р В. Потім
струмінь починає поступово розширюватися і в перерізі С-С
знову досягає стінок трубопроводу. Цей процес буде
супроводжуватися поступовим зменшенням швидкості потоку і
частковим відновленням початкового тиску.
У перерізі С-С швидкість C стане рівною
початковій A , якщо вважати, що густина
середовища не змінилась, але тиск р С буде
меншим, ніж р А, внаслідок значної втрати енергії
в застійних зонах Е, що знаходяться за діафрагмою.
Струмінь, що рухається з високою швидкістю буде
захоплювати прилеглі частинки із застійних зон Е
і викликати деякий спад тиску в цих зонах. Це
потягне за собою частковий зворотній рух
середовища від перерізу С-С до перерізу В-В . В
застійних зонах виникають сильні вихороутворення
і втрати енергії. Залишкові втрати тиску (р А – р С)
складають для діафрагм від 40 до 90% від перепаду
105