Page 44 - 6812


3

3
10 w 10 w
v  , v  ,
1 2
60 S 60 S
1 2
  D 2
2
де S  1 – площа отвору в центральній трубці, м ,
1
4

2
S  D  D 2  – площа поперечного перерізу кільцевого
2 2 1
4
2
зазору, м .
Викладена методика може бути використана також для
розрахунку інших систем охолодження.
Збільшення тепловіддачі системи проточного
охолодження може бути досягнуте при інших незмінних
умовах шляхом підвищення в прийнятних межах витрати
холодоагенту, тобто за рахунок збільшення числа Рейнольдса.
Досить високі коефіцієнти тепловіддачі можуть бути
забезпечені при охолодженні нагрітих поверхонь водою в
режимі бульбашкового кипіння. Однак охолодження анодів
рентгенівських трубок у режимі кипіння води застосовується
вкрай рідко. Охолодження в цьому режимі може швидко
призвести до утворення на охолоджуваній поверхні шару
накипу, що володіє низькою теплопровідністю і тому знижує
інтенсивність тепловідводу. Шар накипу утруднює рух рідини
у вузьких каналах, може відбуватися "заростання" вузьких
щілин у щілинних охолоджувачах. Для стабільного режиму
тепловіддачі потрібне ускладнення системи охолодження. У
силу зазначених причин режим кипіння в даний час іноді
застосовують лише при охолодженні обертових анодів
потужних розбірних рентгенівських трубок.

44