Page 271 - 4420

Слід зазначити, що безперервна регулярна прецесія
можлива лише для одиничного, не пов’язаного з навколишнім
середовищем ядра, тобто при відсутності втрат. В ідеальному
випадку, коли магнітні моменти групи ізольованих ядер
збігатимуться за напрямком, а їх сумарний момент
дорівнюватиме M    i п , використовуючи метод ядерної

індукції (рис. 10.8) можна було б на затискачах котушки L
спостерігати появу ЕРС з частотою ω 0.
Поява такої ЕРС пояснюється зміною потокозчеплення,
зумовленою зміною в часі проекції на вісь котушки вектора
магнітного моменту групи ядер. В дійсності ядерні моменти
атомів орієнтовані в просторі по-різному і їх сумарний
магнітний момент дорівнює нулю. Дія зовнішнього магнітного
поля зводиться до орієнтації сумарного магнітного моменту
одиниці об’єму речовини в напрямі поля Н, тобто до ядерної
намагніченості M  k H , де k 0 – статична парамагнітна
0 0
сприйнятливість речовини.
Для спостереження сигналу прецесії речовину можна
поляризувати, наприклад з допомогою сильного магнітного

поля, вектор якого H напрямлений під деяким кутом до
p
вектора досліджуваного поля. При поляризації ядерна
намагніченість зростає до значення M  k (H  H p ) . Після
0
зникнення поля поляризації вектор M починає прецесувати
навколо вектора H , зменшуючись за модулем поступово до
М 0 через наявність втрат. Отже поляризація дає змогу
збільшити амплітуду сигналу прецесії за рахунок збільшення
ядерної намагніченості. Але частота прецесії і в цьому випадку
визначається тільки напруженістю досліджуваного поля Н.
Зменшення прецесії вектора M здійснюється за
експоненціальним законом з постійною часу Т 1, яка
називається постійною поздовжньої релаксації. Для

- 270 -