Page 95 - 4221

0 *
i Р *
0 Р 0 u с 1u W 2u c 2u W 1u
0 c 2 0 2 /
 1 
2
Р 1  2
1 c 1  1 W 2 c W 1
Р * 2 c a 2
1 ag 2 * u 1 u 2
2 * ag Р 2 б)
2
2 c 2 /
2 ag 2

s
а)
*
*
0 , 2 – стан загальмованого потоку відповідно перед та за ступенем;
*
Р – статичний тиск за сопловим аппаратом; Р , Р – відповідно
2
1
2
*
статистичний та повний тиск за ступенем; h . с ад , h ад , h ад – відповідно
адіабатні теплоперепади у соплі, у ступені і за загальмованими парамет-
*
рами; h , h – дійсні теплоперепади у ступені і за загальмованими
параметрам; а ,и – відповідно осьовий та окружний напрям; с , с ,
1 2
W , W – відповідно абсолютні та відносні швидкості на вході у вінець і
1
2
на виході з нього;u , u – окружна швидкість відповідно при вході на
2
1
робочий вінець та при виході з нього;  , ,  ,  – кути векторів
2
2
1
1
швидкостей у абсолютному та відносному русі; c , c , W , W –
u 1 2 u u 1 u 2
проекції відповідних векторів на окружний напрям; c – проекція
a
абсолютної швидкості на осьовий напрям

Рисунок 6.3 – Процес розширення в турбінному ступені
s
( а) -i  діаграма, б) трикутники швидкостей в
турбінному ступені)

У такій діаграмі ізобари (лінії сталого тиску) – криві, що
розташовані під змінним кутом до осей. Ідеальні процеси
розширення і стиснення на діаграмі мають вигляд вертикаль-
ної прямої і їх називають ізоентропійними (більш точний тер-
мін, ніж адіабатні). При реальному розширенні в турбіні або
стисненні в дифузорі бувають втрати і процес зсувається впра-
во.
92