Page 86 - 4157
P. 86

2.2 Приплив газу до вибою свердловини за двочленним
                                законом фільтрації

                У  процесі  фільтрації  газу  закон  Дарсі  переважно
           порушується.  Він  діє  тільки  за  низьких  дебітів  газу  (до
                  3
           5 тис.м /д). Характерним є те, що закон Дарсі порушується не
           по всій зоні дренування, а тільки у привибійній зоні пласта, в
           якій  високі  градієнти  тиску.  За  межами  привибійної  зони
           фільтрація газу здійснюється за законом Дарсі. Запропоновано
           ряд залежностей, які описують процес фільтрації газу у пласті
           при порушенні закону Дарсі. Найбільш поширена двочленна
           формула, запропонована вперше Форхгеймером:
                             dp          2
                                        ,                        (2.11)
                             dr   k     l
           де   ,    – відповідно густина  і в’язкість  газу при середніх
           тиску і температурі в зоні фільтрації  газу;
                 l  – коефіцієнт макрошорсткості привибійної зони пласта,
           який враховує  структуру порового простору;
              dp
                   – градієнт тиску.
              dr
                Відповідно  до  двочленної  формули  фільтрації  газу  в
           пласті  (2.11)  одержано  рівняння  припливу  газу  до  вибою
           свердловини  при порушенні закону Дарсі:
                                                2
                        р   2    р  2    Aq   Bq ,                (2.12)
                         пл      виб
           де А і В – коефіцієнти фільтраційних опорів привибійної зони
           пласта, значення яких визначають за результатами досліджень
           свердловин на усталених режимах фільтрації. Вирази для А і В
           мають такий вигляд:
                                 z  p  T     R            
               A   157,1  10 14  ат   пл   ln  k   c   c    ,   (2.13)
                                  khT         r     1   2  
                                      ст       c           
                                          86
   81   82   83   84   85   86   87   88   89   90   91