Page 8 - 347_

Якщо контур орієнтований не перпендикулярно до силових ліній,

то магнітний потік рівний (45.4), де  - кут між вектором індукції B та

нормаллю n до поверхні контуру (рис. 45.4).

Ф=B S cos  (45.4)
У випадку неоднорідного магнітного
  поля і контура довільної форми (рис.45.5)
n B магнітний потік через таку поверхню рівний
інтегральній сумі (45.5) елементарних потоків
 dФ через елементарні поверхні dS, в межах
яких поле можна вважати однорідним.
Якщо підрахувати магнітний потік
S через довільну замкнуту поверхню , то
отримаємо вираз (45.6)
Дійсно, внаслідок замкнутості силових
Рисунок 45.4
ліній магнітного поля число силових ліній, які
входять в замкнуту поверхню , рівне числу силових ліній, які виходять з
неї , і сумарний магнітний потік рівний нулю.

Ф  BdS cos  (45.5)

 B  dS  cos   0 (45.6)
Вираз (45.6) є теоремою Гауса для магнітного поля і математично
встановлює основну властивість всього магнетизму:
відсутні магнітні заряди, тобто немає частинок, які б окремо
були північним або південним полюсом, немає частинок, з яких виходили
або входили силові лінії магнітного поля.
В цьому полягає принципова

різниця між електростатичним і 
магнітним полем. Нагадаємо, що n 
“джерелом” електричного поля є
B
електричні заряди і з них виходять
або входять силові лінії електричного
поля. Англійський фізик П. Дірак dS
теоретично допустив існування
особливих частинок, які назвали S
монополі – частинки з одним
магнітним полюсом. Але поки що
магнітні монополі експериментально Рисунок 45.5
не виявлені.

8